秦颖
,
罗武干
,
魏国锋
,
王昌燧
,
杨立新
,
龚长根
,
曲艺
稀土
doi:10.3969/j.issn.1004-0277.2007.04.018
在前期大量古铜矿冶炼遗物系统研究的基础上,本文利用ICP等手段对一些出土先秦时期的冶炼红铜与自然铜进行了稀土等微量元素的测定和对比分析,初步结果显示,稀土等微量元素含量可以作为区分冶炼红铜和自然铜的判别标志.
关键词:
冶炼红铜
,
自然铜
,
稀土元素
,
区分
邹建新
,
秦颖
,
高波
,
张可敏
,
郝胜智
,
王晓钢
,
董闯
材料热处理学报
doi:10.3969/j.issn.1009-6264.2005.05.009
采用熔化和汽化两种模式对纯镁表面进行了脉冲电子束轰击处理,并在实验和理论基础上用数值方法模拟了温度场、熔化过程及汽化过程的演化.结果表明,在熔化模式下,次表层先熔化和准静态压应力共同作用导致次表层液滴喷发,形成典型的火山口形貌,并产生强的瞬间冲击热应力;在汽化模式下,沸腾在表层一定范围内同时进行,使得表面起伏不平,并产生大量小液滴,在电子束流中,这些小液滴被充上负电,并在电场力的作用下重新返回表面,从而解释了汽化后的特殊表面形貌.汽化量的计算值与实测值也符合较好.
关键词:
强流脉冲电子束
,
数值模拟
,
温度场
,
表面形貌
邹建新
,
刘振民
,
吴爱民
,
秦颖
,
王晓钢
,
董闯
材料热处理学报
doi:10.3969/j.issn.1009-6264.2003.02.018
针对强流脉冲电子束(HCPEB)表面改性的特点,采用适当的数学模型和数值模拟的方法,对9Cr18钢经Ti离子注入后又使用强流脉冲电子束表面辐照处理中产生的增强扩散效应进行了研究,计算结果与实验结果较为吻合.分析表明,扩散激活能的下降是导致增强扩散的主要原因,这与HCPEB改性过程产生的非平衡辐照缺陷浓度密切相关.
关键词:
强流脉冲电子束(HCPEB)
,
增强扩散
,
数值模拟
张晓霞
,
秦颖
,
郝胜智
,
张向东
,
董闯
材料热处理学报
在强流脉冲电子束表面改性实验的基础上,通过数值计算方法对β-Cez钛合金的温度场和应力场进行模拟.模拟结果表明:以能量密度为3 J/cm2的单次脉冲处理,样品的最大熔化深度为1.0 μm;试样表层(0～2.4 μm)为压应力,最大值约2.60 GPa,次表层(2.4 ～12 μm)有大于100MPa的拉应力,在深度3.2 μm处存在最大值,约为500 MPa.实验截面EBSD结果显示,强流脉冲电子束处理β-Cez钛合金有约12μm深的马氏体层.由马氏体相变诱发应力与温度的关系得到马氏体相变最大的触发应力值为2.40 GPa,与准静态最大压应力值2.60 GPa相当,说明马氏体相变源于准静态热应力引发的冲击热应力.由马氏体相变触发应力和深度的分布关系给出应力在β-Cez钛合金中的衰减系数为173 mm-1.
关键词:
强流脉冲电子束(HCPEB)
,
β-Cez钛合金
,
温度场
,
应力场
,
马氏体相变
秦颖
,
吴爱民
,
邹建新
,
刘悦
,
王晓钢
,
董闯
材料热处理学报
doi:10.3969/j.issn.1009-6264.2003.01.020
在纯Al强流脉冲电子束表面改性实验的基础上,通过数值计算方法对其温度场和熔化过程进行了模拟,给出了脉冲半高宽度为0.5μs、能量为3J/cm2电子束轰击铝靶后:熔化深度约为2.5μm,与TEM的观察结果一致,熔化从0.4μs开始到1.6μs结束,最先完全熔化的位置约为1.4μm,亚表层首先熔化并且迅速膨胀(沉积的能量在最大射程的1/3处达到最大值),体积膨胀力大约为275MPa,引起了熔体从亚表层通过表层向外喷发,熔体的喷发速度约为1330m/s,随后表面从内向外经历速率为109K/s的冷却过程,因而使得表面形成类似于火山坑状的"熔坑".验证了SEM和TEM的实验结果.
关键词:
强流脉冲电子束(HCPEB)
,
数值模拟
,
熔坑
秦颖
,
李光芝
,
董闯
材料热处理学报
通过建立三维温度场模型,利用数值模拟方法,模拟316L钢表面进行Ti和Al合金化的温度场分布,分析Ti、Al涂层厚度以及电子束能量密度对合金化的影响.结果表明,在能量密度为6 J/cm2电子束的一次脉冲处理下,316L钢表面合金化Ti的优化涂层厚度为1.1μm,表面合金化Al的优化涂层厚度为2μm.
关键词:
强流脉冲电子束
,
表面合金化
,
温度场
,
模拟
