林成
,
于佳石
,
尹桂丽
,
张爱民
,
赵志伟
,
黄士星
,
赵永庆
,
郭丽丽
材料导报
doi:10.11896/j.issn.1005-023X.2017.05.012
钛合金中的ω相及其相变对合金的组织性能影响较大,因此近年来ω相变也成为钛合金研究中的热点问题之一.从ω相的形成、分解、组织形貌以及ω相辅助α形核的角度总结归纳了相关研究报道,对比了相关模型观点的优缺点,阐述了ω相目前仍存在的学术分歧.
关键词:
钛合金
,
相变
,
ω相
,
ω相辅助形核
赵志伟
,
邓佩珍
,
陈伟
,
徐军
,
赵广军
,
杨培志
,
干福熹
人工晶体学报
doi:10.3969/j.issn.1000-985X.2000.04.001
本文进行了Yb3+∶FAP与Yb3+∶YAG的对比分析,指出了在激光核聚变领域中Yb3+∶FAP是很有希望的增益介质,针对Yb3+∶FAP吸收光谱宽度很小(4nm)对泵浦源要求苛刻,采用Yb3+∶CS-FAP即以部分Sr2+代替Ca2+造成Yb3+周围环境多样性增加、增加谱宽.参考分析了Ca3(PO4)2-CaF2体系的相图,推测出生长CS-FAP晶体的配料区间,给出了生长晶体的原料制备方法,采用氮气流动、白宝石片封闭保温罩的观察孔和观察窗上贴石英片相结合有效地缓解了在晶体生长过程中组分挥发、开裂、以及氟化物腐蚀窗口等一系列问题.生长工艺参数为:提拉速度1～3mm/h,旋转速度10～20r/min,在流量为20ml/min的流动N2中生长,采用尺寸为60×40mm的Ir坩埚进行生长,线圈尺寸为内径130mm×130mm×8圈,外径155mm×95mm×6圈.得到了尺寸为10mm×20mm的高质量晶体.用X射线粉末衍射分析证明所生长的晶体结构正确.
关键词:
相图
,
提拉法生长晶体
,
激光晶体
,
氟磷酸锶钙
坚增运
,
李娜
,
常芳娥
,
方雯
,
赵志伟
,
董广志
,
介万奇
金属学报
doi:10.3724/SP.J.1037.2011.00625
用分子动力学模拟研究了Cu熔体以不同速率冷却微观结构的演变规律.结果表明, 冷却速率在1012.6 K/s到 1014.5 K/s之间时,Cu熔体凝固后形成了非晶体与晶体的混合体; Cu熔体中的原子团簇、临界晶核及凝固后晶体的结构均是由hcp和fcc结构层状镶嵌排列构成, 这说明Cu凝固后形成的层状镶嵌结构起源于形核阶段; 冷却速率小于1013.3 K/s时, Cu层状镶嵌结构中具有fcc结构的原子数多于hcp结构的原子数, 而冷却速率大于1013.3 K/s后, hcp结构的原子数多于fcc结构的原子数; Cu非晶基体中晶态结构原子团簇的尺寸小于临界晶核尺寸时, 虽然用HA键型指数法能确定出一定数量晶态结构原子键对的存在,但径向分布函数反映不出其晶态结构的特征.
关键词:
分子动力学模拟
,
cluster
,
subcritical nuclei
王晓丹
,
赵志伟
,
徐晓东
,
宋平新
,
姜本学
,
徐军
,
邓佩珍
,
人工晶体学报
doi:10.3969/j.issn.1000-985X.2006.02.027
采用提拉法生长了Yb3+掺质浓度为5%原子分数、 50%原子分数和100%原子分数的Yb:Y3Al5O12(Yb: YAG)晶体,系统地分析了不同Yb3+掺质浓度晶体的吸收光谱和荧光光谱.从吸收峰和吸收系数可以看出采用940nm LD泵浦三种不同浓度的Yb:YAG晶体都比较合适.随着Yb3+离子掺质浓度的增高,晶体中出现的自吸收现象越为明显.通过对三种不同Yb掺质浓度晶体激光性能参数的计算,得出高掺质浓度Yb:YAG和YbAG晶体是有前景的激光增益介质.
关键词:
Yb:YAG
,
吸收光谱
,
荧光光谱
,
自吸收
,
最小泵浦功率密度
姜本学
,
赵志伟
,
徐晓东
,
宋平新
,
王晓丹
,
徐军
,
邓佩珍
人工晶体学报
doi:10.3969/j.issn.1000-985X.2006.04.020
由于Nd3+离子半径0.112nm和Y3+离子半径0.101nm相差10.9%,使得Nd3+离子非常难于进入YAG晶体中.我们用温度梯度法生长了大尺寸高浓度(2.8at%)的Nd:YAG晶体,同时与用提拉法Nd:GGG晶体进行了比较.分析了高浓度掺杂Nd:GGG和 Nd:YAG晶体浓度猝灭问题.研究了不同浓度掺杂的猝灭效应.在同样的掺杂浓度下,我们发现它们的猝灭程度不同,其原因是两种晶体中ΔE(-)mism和ΔE(+)mism不同.
关键词:
Nd:GGG
,
Nd:YAG
,
浓度猝灭
,
荧光寿命
坚增运
,
董广志
,
常芳娥
,
曾召
,
赵志伟
,
李娜
,
方雯
稀有金属材料与工程
用DSC、XRD、SEM、FTIR和显微硬度计研究了Ge23Se67Sb10红外玻璃组织、硬度和红外透过率随热处理温度和时间的变化规律.结果发现,Ge23Se67Sb10红外玻璃的微晶化主要受热处理温度的影响,只有当热处理温度超过310℃后,才可用XRD和SEM检测出析晶峰和析晶相.微晶Ge23Se67Sb10玻璃的力学和光学性能与热处理温度和时间有关,温度低于310℃时,微晶Ge23Se67Sb10玻璃的硬度随热处理温度的升高和热处理时间的延长而缓慢增大,而其红外透过率随热处理温度和时间的变化很小;温度达到310℃后,其硬度和红外透过率随热处理温度的升高和热处理时间的延长而急剧减小.在310℃热处理70 h后,微晶Ge23Se67Sb10玻璃的显微硬度比原样提高了20％、透过率在2～12 μm波长区域内仍高达50％.
关键词:
硫系玻璃
,
热处理
,
微晶化
,
光学性能
,
力学性能
坚增运
,
李娜
,
常芳娥
,
方雯
,
赵志伟
,
董广志
,
介万奇
金属学报
doi:10.3724/SP.J.1037.2011.00625
用分子动力学模拟研究了Cu熔体以不同速率冷却微观结构的演变规律.结果表明,冷却速率在1012.6K/s到1014.5K/s之间时,Cu熔体凝固后形成了非晶体与晶体的混合体；Cu熔体中的原子团簇、临界晶核及凝固后晶体的结构均是由hcp和fcc结构层状镶嵌排列构成,这说明Cu凝固后形成的层状镶嵌结构起源于形核阶段；冷却速率小于1013.3K/s时,Cu层状镶嵌结构中具有fcc结构的原子数多于hcp结构的原子数,而冷却速率大于1013.3K/s后,hcp结构的原子数多于fcc结构的原子数；Cu非晶基体中晶态结构原子团簇的尺寸小于临界晶核尺寸时,虽然用HA键型指数法能确定出一定数量晶态结构原子键对的存在,但径向分布函数反映不出其晶态结构的特征.
关键词:
分子动力学模拟
,
团簇
,
亚临界晶核
常芳娥
,
赵志伟
,
朱满
,
李娜
,
方雯
,
董广志
,
坚增运
金属学报
doi:10.3724/SP.J.1037.2012.00006
对熔融玻璃净化后深过冷Ni-21.4％Si(原子分数,下同)共晶合金的凝固特性进行了实验研究,并对其均质形核过冷度进行了理论预测.结果发现,采用熔融玻璃净化可使Ni-21.4％Si共晶合金获得318K的过冷度.理论计算表明,此过冷度达到了Ni-21.4％Si共晶合金的均质形核过冷度.Ni-21.4％Si共晶合金凝固特性与过冷度△T有关:当过冷度小于250K时,冷却曲线有2个再辉峰,其中当过冷度小于206K时,凝固组织由Ni3Si相和规则共晶组成,当过冷度在206K到250K之间时,凝固组织由α-Ni相和规则共晶组成；过冷度大于250K后,冷却曲线只有1个再辉峰,凝固组织为反常共晶.过冷度会影响初生相Ni3Si的生长方式.随着过冷度的增大,初生相Ni3Si的生长会由小平面生长方式转为非小平面生长方式.
关键词:
深过冷
,
Ni-21.4％Si合金
,
凝固
,
组织
,
均质形核
宋平新
,
赵志伟
,
徐晓东
,
姜本学
,
邓佩珍
,
徐军
人工晶体学报
doi:10.3969/j.issn.1000-985X.2004.03.023
采用提拉法生长出三种掺Tm3+浓度的Tm:YAG晶体.运用ICP-AEs测定Tm3+离子在Tm:YAG晶体中的分凝系数约为1.室温下测定了Tm:YAG晶体在190～900nm之间的吸收光谱及1000～4500cm-1范围内退火前后的红外吸收谱.测试结果表明,退火后3365cm-1处OH-1离子的吸收峰完全消失.说明在空气气氛下对Tm:YAG晶体进行退火处理改善了晶体的性能.
关键词:
Tm:YAG晶体
,
提拉法
,
晶体生长
,
分凝系数
,
吸收光谱
,
退火
